平抛运动的轨迹方程怎么推

点的轨迹方程是符合一定条件的动点所形成的图形,或者是符合一定条件的点的全体所组成的集合,叫做满足该条件的点的轨迹. 轨迹包含两个方面的问题,一是凡在轨迹上的点都符合给定的条件,这叫做轨迹的纯粹性,也叫做必要性.二是凡不在轨迹上的点都不符合给定的条件,也就是符合给定条件的点必在轨迹上,这叫做轨迹的完备性,也叫做充分性,轨迹方程实际上就是轨迹曲线的方程.

轨迹方程就是与几何轨迹对应的代数描述. 符合一定条件的动点所形成的图形,或者说,符合一定条件的点的全体所组成的集合,叫做满足该条件的点的轨迹. 轨迹,包含两个方面的问题:凡在轨迹上的点都符合给定的条件,这叫做轨迹的纯粹性(也叫做必要性),凡不在轨迹上的点都不符合给定的条件,也就是符合给定条件的点必在轨迹上,这叫做轨迹的完备性(也叫做充分性). 平面轨迹一般是曲线,空间轨迹一般是曲面. 例如:A.B是两个定点,k(>0)是一个常数,满足MA:MB=k的动点M的轨迹: 在平面上表示一条直线(k=1)

区别是意义不同.运动方程是一个向量方程,其自变量一般是时间,各个三维分量都是与时间有关的函数.轨道方程是一个有坐标变量组合而成的方程,一般不包含时间变量,而是一条空间轨迹.比如一个圆的函数就是一个轨道方程. 方程(equation)是指含有未知数的等式.是表示两个数学式(如两个数.函数.量.运算)之间相等关系的一种等式,使等式成立的未知数的值称为"解"或"根".求方程的解的过程称为"解方程".

如果仅仅是大物里面的运动方程,那就是要找到内含的一个关系,要么是一含t的线性方程可以把t分离出来,再带入另一找到的关系:要么是如sint=x,cost=y的式子,用sin^2t+cos^2t=1,这样消掉t,得到轨道方程. 例如x=(l+a)coswt,y=(l-a)sinwt:x/(1+a)=coswt:y/(1-a)=sinwt:x²/(1+a)²+y²/(1-a)²=1.

将运动方程变为轨迹方程的过程: 1.运动方程的表达式为r=r(t),在二维坐标系上一般表示为:r(t)=x(t)i+y(t)j. 2.质点的轨道方程,表示的是质点运动的曲线方程,表达式为:y=f(x). 3.在运动方程的分量式中,消去时间t得f(x.y.z)=0,此方程称为质点的轨迹方程. 二者的区别主要有: 1.轨迹方程是x和y的函数,运动方程是x与t的函数. 2.质点的运动方程和轨迹方程可以互相转换. 3.运动方程可以看做向量,轨迹方程可以看出是函数关系.

交轨意思是解析几何中求动点轨迹方程的常用方法.选择适当的参数表示两动曲线的方程,将两动曲线方程中的参数消去,得到不含参数的方程,即为两动曲线交点的轨迹方法.几何就是研究空间结构及性质的一门学科.它是数学中最基本的研究内容之一,与分析.代数等等具有同样重要的地位.

抛物线方程是指抛物线的轨迹方程,是一种用方程来表示抛物线的方法.在几何平面上可以根据抛物线的方程画出抛物线.抛物线在合适的坐标变换下,也可看成二次函数图像. 抛物线定义:平面内与一个定点F和一条直线l的距离相等的点的轨迹叫做抛物线,点F叫做抛物线的焦点,直线l叫做抛物线的准线,定点F不在定直线上.它与椭圆.双曲线的第二定义相仿,仅比值(离心率e)不同,当e=1时为抛物线,当01时为双曲线.

首先已知回归系数b1,讲方程逆推,自变量因变量互换,得到回归系数b2,相关系数r=sqr(b1*b2)(sqr是开平方的意思),如此便可得到相关系数r. 直线回归y=a+bx跟相关系数r之间没有关系的,回归方程是表述了各点之间自变量与应变量的产业化规律,表达的是一个趋势.相关系数r表态的是这种趋势的相关程度,也就是点的集中程度.如果所有的点距回归方程都很近,说明相关性好.如果点比较分散,|r|的值小,那回归方程的指导意义就不是太大.

交轨法是解析几何中求动点轨迹方程的常用方法.选择适当的参数表示两动曲线的方程,将两动曲线方程中的参数消去,得到不含参数的方程,即为两动曲线交点的轨迹方程,这种求轨迹方程的方法叫做交轨法.一般用于二动曲线交点的轨迹方程. 例如:已知过抛物线Y^2=4X的焦点F的直线交抛物线于AB两点过原点O作OM⊥AB垂足为M求点M轨迹方程. 解:(需对斜率是否存在进行分类讨论). a.当直线斜率不存在时,直线方程为x=1.此时M点坐标为(1,0). b.当直线斜率存在时,设直线AB的方程y=k(x-1)①. 则